Рефераты, курсовые и дипломы на заказ без предоплаты.  Антиплагиат.
Студенточка.ru: на главную страницу.  рефераты, курсовые, дипломы на заказ без предоплаты в кратчайшие сроки  скидки и гарантии
Рефераты, курсовые, дипломные работы на заказ. Антиплагиат. Скидки
Прайс-лист Готовые работы Бесплатные материалы
ЗАКАЗАТЬ Специальности Банк рефератов
Консультации Статьи Подбор литературы
Готовые рефераты, курсовые и дипломы без предоплаты. Антиплагиат.
ЭКСПРЕСС - ЗАКАЗ:  для тех, кто экономит время и деньги при оформлении реферата,  курсовой, диплома на заказ

Воспользуйтесь формой поиска по сайту, чтобы найти реферат, курсовую или дипломную работу по вашей теме.

Поиск материалов

Расчетное определение уровня электрических и магнитных полей промышленной частоты

Инженерно-технические предметы, промышленность

8. 1. Введение

Промышленные инфраструктуры могут оказывать значительное влияние на окружающую среду. Это справедливо и для объектов электроэнергетики. Они расположены во всех регионах России. Воздушные линии электропередачи (ВЛ) имеют огромную протяженность, проходя через регионы с различной экологической обстановкой. Персонал подстанций и население, проживающее вблизи ВЛ, испытывают экологическую нагрузку, обусловленную как токсикогенами воздушной и водной сред, загрязняемых различными промышленными и сельскохозяйственными предприятиями, так и электрическими и магнитными полями энергообъектов. Поэтому экологическая экспертиза электросетевых объектов должна включать в себя оценку широкого спектра вредных факторов: от специфических электрических и магнитных полей промышленных частот до токсических, радиационных и даже гелиофизических факторов.

Вопрос о негативном влиянии на человека низкочастотных электрических и магнитных полей, создаваемых электроэнергетическими и электротехническими установками на производстве и в быту, в настоящее время широко обсуждается в ведущих международных электротехнических и медицинских организациях с целью конкретизации реальной опасности и выработки соответствующих нормативных документов по защите как населения, так и специалистов, работающих в этой сфере.

В России действуют некоторые нормативные документы. Однако оценка реально действующих уровней напряженности электрических и магнитных полей вблизи электроэнергетических объектов с учетом сложности электрических соединений и строительных конструкций пока остается сложной проблемой.

Из сказанного вытекает необходимость разработки средств для исследования уровней напряженности электрического и магнитного полей промышленной частоты от электросетевых объектов. Одним из таких средств является программное обеспечение, позволяющее создавать расчетные модели существующих или только еще проектируемых объектов, выполнять расчет полей, при необходимости предлагать меры по уменьшению их интенсивности и тут же проверять эффективность этих мер.

Данная работа посвящена разработанным группой авторов (А. Ф. Дьяковым, О. А. Никитиным, Б. К. Максимовым, А. А. Белогловским и В. Н. Винокуровым) [17] численным методикам расчета электрических и магнитных полей промышленной частоты и созданию на их основе программы, получившей название FIELD для расчета этих полей вблизи электросетевых объектов (линий электропередачи и подстанций) с учетом искажений, вносимых расположенными в их окрестностях зданиями, транспортными средствами, биологическими объектами и т.д.

8. 2. Математическая модель расчета электромагнитных полей промышленной частоты на энергообъектах

Длина волны электромагнитного поля промышленной частоты м (где м/с - скорость света в вакууме; Гц - промышленная частота) намного превышает характерные размеры энергообъектов. Это позволяет рассматривать электрические и магнитные поля промышленной частоты как квазистатические. В такой постановке электрические и магнитные поля могут рассматриваться и вычисляться раздельно через значения потенциалов и токов проводов. При этом распределение электрического поля в данной системе подчиняется уравнению Лапласа

, (8. 1)

а распределение магнитного поля - закону полного тока

rot, (8. 2)

где ? - потенциал электрического поля; H - напряженность магнитного поля; - плотность токов, протекающих в проводниках системы.

Система, в которой формируются электрические и магнитные поля энергообъектов, представляет собой большое количество отрезков проводов (ошиновок), сложным образом ориентированных в пространстве, а также ряд различных наземных объектов. Кроме того, на формирование полей оказывает влияние грунт, на котором расположен энергообъект.

Необходимо решить вопрос записи граничных условий на поверхности тел данной системы.

Как показано в [17], при расчете электрических полей тело может считаться проводником, если

, (8. 3)

где ? - проводимость тела; ? - его диэлектрическая проницаемость; ?0 - диэлектрическая постоянная; - круговая частота.

Для металлических тел выполнение условия (8. 3) не вызывает сомнений. Для бетона ? = 10-6 См/м; ? = 10 и, для грунта ? = 1, 1?10-5. 3?10-2 См/м; ? = 3. 30 и. 3, 6?106. Таким образом, условие (8. 3) даже для неметаллических тел, составляющих полеобразующую систему, выполняется.

С учетом этого для тел полеобразующей системы на границе раздела проводящее тело - воздух граничное условие записывается в следующем виде: касательная к поверхности тела составляющая вектора напряженности электрического поля

E? = 0, (8. 4)

что соответствует эквипотенциальности поверхности тел:

?поверхн. = const. (8. 5)

Согласно [17], при расчете распределения магнитного поля вид граничных условий для решения уравнения (8. 2) определяется характером проникновения магнитного поля в среду.

Рассмотрим типичные случаи. Интерес представляют три возможные ситуации.

Первая. Взаимодействие поля со стальными конструкциями. Согласно [17] для характерных значений проводимости ? = 107 См/м и относительной магнитной проницаемости ? = 5000 толщина скин-слоя составляет 0, 32 мм. При этом поле ослабляется примерно в 6, 6?106 раз на расстоянии 5 мм. Это означает, что магнитное поле в стали практически отсутствует, а на поверхности конструкции справедливо следующее граничное условие [17]: нормальная к поверхности тела составляющая вектора напряженности магнитного поля Hn равна нулю:

Hn = 0. (8. 6)

Вторая. Взаимодействие поля с медными (или алюминиевыми) токоведущими частями. При характерных значениях ? = 5, 8?107 См/м и ? = 1 толщина скин-слоя составляет 10 мм, что соответствует ослаблению поля в 1, 7 раза на глубине 5 мм. Это означает, что поле существенно ослабляется на расстоянии, сопоставимом с размерами токоведущих частей электросетевого оборудования. В то же время искажение магнитного поля данными конструкциями (при отсутствии в них тока, определяемого режимом работы энергооборудования) происходит в сравнительно локальном объеме. С точки зрения экологического воздействия магнитных полей промышленной частоты такие искажения магнитного поля можно не учитывать. Поэтому в данной ситуации допустимо пренебречь размерами токоведущих частей, считая определяемые режимом работы энергооборудования токи сосредоточенными на их осях. Эти токи учитываются в правой части уравнения (8. 2). Токами, индуцированными в токоведущих частях внешними магнитными полями, можно пренебречь.

Третья. Взаимодействие поля с неметаллическими частями и грунтом. Здесь из-за низкой проводимости грунта при магнитной проницаемости, равной единице, толщина скин-слоя составляет десятки сантиметров или единицы метров, то есть поле проникает в грунт почти без ослабления. Поэтому при расчете магнитных полей наличием грунта предлагается пренебречь.

Итак, распределение магнитного поля в пространстве между телами полеобразующей системы находится из уравнения (8. 2). На поверхностях стальных конструкций требуется выполнение граничного условия (8. 6). Токоведущие части (провода и ошиновки) выступают только в роли источников поля и определяют правую часть уравнения (8. 2). Наличие неметаллических объектов и грунта при расчете магнитного поля не учитывается.

8. 3. Существующие численные методы и программные средства для расчета электрических и магнитных полей промышленной частоты вблизи электроэнергетических объектов

Особенности расчета электрических и магнитных полей промышленной частоты вблизи электроэнергетических объектов

Расчет электрических и магнитных полей промышленной частоты при анализе экологической обстановки на электроэнергетических объектах имеет ряд отличительных черт по сравнению с расчетом полей в других устройствах высокого напряжения:

трехмерный характер поля;

сложность полеобразующей системы, в которую могут входить многие десятки и даже сотни тел;

разнообразная форма тел, составляющих полеобразующую систему, в которую могут входить и тонкие проводники, один из геометрических размеров которых на порядок и более превышает остальные (фазные провода, молниезащитные тросы, ошиновки подстанций, элементы конструкций опор ВЛ и порталов подстанций и т.д.), и объемные тела, у которых все размеры сопоставимы (здания вблизи ВЛ и на территории подстанций, транспортные средства и т.д.);

существенный вклад в формирование общей картины поля вносят не только находящиеся под напряжением и заземленные элементы конструкций ВЛ и подстанций, но и расположенные вблизи них жилые здания и другие сооружения, а также проезжающие мимо транспортные средства;

существующими санитарными нормами [17] ограничиваются уровни напряженности поля от поверхности земли на высоте 1, 8 м, то есть на значительном удалении от частей оборудования, находящихся под напряжением; в то же время значительный интерес представляют распределения полей в непосредственной близости от заземленных частей оборудования, зданий и сооружений, вблизи которых могут находиться люди; в этой связи используемые для расчета численные методы и программное обеспечение должны обеспечивать заданную точность расчета вблизи заземленных компонентов полеобразующей системы и в межэлектродном пространстве.

С учетом этих особенностей рассмотрим существующие методы расчета электрических и магнитных полей и разработанные на их основе программные средства.

Обзор существующих численных методов и программных средств

Поскольку, как отмечено выше, электрические и магнитные поля электроэнергетических объектов являются трехмерными и имеют весьма сложную конфигурацию, интерес в данной ситуации методы и программы, позволяющие анализировать именно такие поля.

Электрические поля. В подавляющем большинстве работы для расчета электрических полей сложной конфигурации применялись методы интегральных уравнений и эквивалентных зарядов [17]. Это связано с их сравнительно умеренными требованиями к используемой вычислительной технике по сравнению, например, с методами конечных разностей или конечных элементов.

При расчете электрического поля методом эквивалентных зарядов непрерывное распределение заряда по поверхности проводника замещается совокупностью фиктивных (эквивалентных) дискретных зарядов, которые располагаются внутри проводника. Значения этих первоначально неизвестных зарядов определяются из условия эквипотенциальности поверхности проводника (8. 5).

В отличие от метода эквивалентных зарядов метод интегральных уравнений не использует дискретные заряды. Вместо этого он оперирует кусочно-постоянными или кусочно-линейными распределениями заряда по поверхности, аппроксимируя таким образом реальное распределение заряда по поверхности. В принципе это делает данный метод более точным по сравнению с методом эквивалентных зарядов при расчете поля вблизи поверхностей электродов.

Преимуществом метода эквивалентных зарядов является более высокое быстродействие основанных на нем программ, обусловленное следующим. Поля дискретных эквивалентных зарядов вычисляются, как правило, по сравнительно компактным выражениям. В методе интегральных уравнений для определения параметров поля распределенных зарядов приходится прибегать к численному интегрированию, что требует больших затрат машинного времени.

Упомянутые особенности методов привели к следующему разделению областей их применения.

Метод интегральных уравнений используется для расчета двухмерных плоско-параллельных и аксиально-симметричных электрических полей относительно несложной конфигурации. Он также успешно используется для расчета трехмерных полей ограниченной сложности.

Метод эквивалентных зарядов, подобно методу интегральных уравнений, с успехом используется для расчета плоскопараллельных и аксиально-симметричных электрических полей. Он исключительно удобен для расчета сложных трехмерных полей конструкций, образованных тонкими проводниками. Метод эквивалентных зарядов успешно применялся также для исследования трехмерных полей в электротехнологических установках с игольчатыми коронирующими электродами.

Вместе с тем использование как метода интегральных уравнений, так и метода эквивалентных зарядов для расчетов полей электроэнергетических объектов, полеобразующая система которых включает в себя и тонкие проводники, и объемные тела, затруднено. Это обусловлено следующим. Метод интегральных уравнений в этом случае затрачивает недопустимо много машинного времени на интегрирование зарядов, распределенных по поверхностям тонких проводников. Для расчета систем тонких проводников наиболее удобен метод эквивалентных зарядов. Однако он, в свою очередь, встречает трудности при анализе полей объемных тел, поскольку замещение их заряда дискретными эквивалентными зарядами оказывается весьма сложной задачей.

Поэтому представляется целесообразной разработка такой модификации метода эквивалентных зарядов, которая позволяла бы рассчитывать как поля тонких проводников, так и поля объемных тел.

Магнитные поля. При расчете магнитных полей промышленной частоты наиболее широкое распространение нашли методы конечных элементов и интегральных уравнений.

К сожалению, все сказанное о проблемах, возникающих при расчете электрических полей методом интегральных уравнений, в полной мере относится к расчету магнитных полей методами конечных элементов и интегральных уравнений. Основанные на них программы, дают в руки исследователю мощный инструмент для исследования трехмерных магнитных полей. Однако в характерных для электроэнергетических объектов задачах, полеобразующая система которых включает в себя и тонкие проводники, и объемные тела, их требования к быстродействию вычислительной машины могут оказаться чрезвычайно высокими.

Причиной этого является основное положение, лежащее в основе метода интегральных уравнений для расчета магнитных полей и заключающееся в следующем. Реальное распределение тока по поверхности проводника аппроксимируется лежащими на поверхности токовыми элементами с кусочно-постоянным или кусочно-линейным распределением тока. Значения токов в этих элементах вычисляются исходя из граничного условия (8. 6). Параметры магнитного поля каждого такого элемента определяются при помощи численного интегрирования, что требует значительных затрат машинного времени.

Поэтому при расчете магнитных полей, создаваемых такими сложными полеобразующими системами, какими являются электросетевые объекты, более целесообразным представляется подход, аналогичный подходу, применяемому в методе эквивалентных зарядов при расчете электрических полей. Реальное распределение тока по поверхности проводника должно быть замещено системой дискретных эквивалентных токов, расположенных внутри проводника. Их значения можно определить исходя из граничного условия (8. 6). Параметры поля каждого такого эквивалентного тока определяются сравнительно простыми аналитическими выражениями, что позволяет избежать затрат времени на численное интегрирование. Авторы [17] предлагают вариант реализации такого подхода.

Постановка задачи

Учитывая упомянутые выше особенности расчета электрических и магнитных полей вблизи электроэнергетических объектов (трехмерный характер и сложность конфигурации поля, разнообразие форм составляющих полеобразующую систему объектов, необходимость расчета поля на значительном удалении от токоведущих элементов конструкции, но в непосредственной близости от заземленных элементов и т.д.) и принимая во внимание описанные выше свойства существующих численных методов и расчетных программ, можно придти к следующим выводам.

Для расчета электрических полей промышленной частоты вблизи электроэнергетических объектов представляется целесообразным принять за основу метод эквивалентных зарядов. При этом необходимо разработать модификацию метода, позволяющую исследовать поля в полеобразующих системах, включающих в себя и тонкие проводники (фазные провода, молниезащитные тросы, ошиновки подстанций, элементы конструкций опор ВЛ и порталов подстанций и т.д.) и объемные тела (здания вблизи ВЛ и на территории подстанций, транспортные средства и т.д.) при приемлемом времени вычислений.

Для расчета магнитных полей следует разработать метод, в котором реальное распределение тока по поверхности проводника замещалось бы совокупностью дискретных эквивалентных токов, размещенных внутри проводника. Значения этих токов вычислялись бы исходя из граничного условия (8. 6).

Далее излагаются результаты этой работы в соответствии с [17].

8. 4. Разработка методик расчета электрических полей промышленной частоты

При расчете электрического поля методом эквивалентных зарядов непрерывное распределение заряда по поверхности проводника замещается дискретными фиктивными (эквивалентными) зарядами (ЭЗ), которые располагаются внутри проводника. Предположим, что число таких зарядов N. Значение этих первоначально неизвестных зарядов может быть определено в соответствии с уравнением (8. 1) исходя из требования выполнения граничного условия (8. 5) в N контурных точках, лежащих на поверхности проводника. Требуется, чтобы в любой контурной точке потенциал, являющийся суперпозицией потенциалов отдельных эквивалентных зарядов, был равен потенциалу проводника:

, (8. 7)

где qi - эквивалентные заряды; Vj - предварительно заданные потенциалы проводников в контурных точках; pi, j - потенциальные коэффициенты.

Когда записаны уравнения (8. 7) для всех j = 1 ? N контурных точек, полученная система уравнений решается относительно неизвестных значений qi методом Гаусса. После этого поле в произвольной точке межэлектродного промежутка определяется как суперпозиция полей ЭЗ.

При расчете полей тонких проводников авторы [17] сочли целесообразным использовать для решения этой задачи методику заключающуюся в следующем. Предполагается, что весь заряд тонкого проводника сосредоточен на его оси. Распределение заряда по оси проводника принимается кусочно-линейным. Значения плотности заряда на оси проводника в узловых точках находятся из системы линейных уравнений (8. 7).

При расчете поля объемных проводников возможны два варианта: либо в качестве эквивалентных зарядов используются точечные заряды, либо под поверхностью проводника создается непрерывная сеть из прямолинейных заряженных отрезков. Проведенный анализ показал, что число неизвестных в системе уравнений (8. 7) в первом случае оказывается в 3 - 4 раза больше, чем во втором.

Поэтому для расчета поля объемных проводников использовали непрерывную сеть с прямоугольными ячейками из эквивалентных зарядов (рис. 8. 1). Последние представляли собой прямолинейные заряженные отрезки с линейным распределением заряда по длине. Все сходящиеся в i-м узле заряженные отрезки имеют плотность заряда ?i в данном узле и нулевую плотность заряда на противоположных концах. Аналогично, в i+1-м узле эквивалентные заряды имеют плотность ?i+1 и нулевую на остальных концах. В результате наложения таких эквивалентных зарядов распределение заряда между i-м и i+1-м узлами имеет линейный характер, а плотность заряда меняется от ?i до ?i+1. Аналогичная ситуация имеет место для остальных узлов сети. Таким образом, вся система эквивалентных зарядов полностью определяется значениями линейной плотности заряда ? в узлах.

Описанная методика размещения эквивалентных зарядов легко обобщается как на случай тонких проводников (когда эквивалентные заряды располагаются на их осях и сеть узлов оказывается одномерной), так и на случаи сети большей размерности, трех- и четырехугольные ячейки.

Рис. 8. 1. Размещение эквивалентных зарядов и контурных точек при расчете электрического поля трехмерного тела методом эквивалентных зарядов (виды в плоскости, перпендикулярной к поверхности тела и в стереометрии):

о - эквивалентные заряды; ?- контурные точки

Поле каждого ЭЗ в форме прямолинейного заряженного отрезка с линейным распределением заряда по длине вычисляется в декартовой системе координат. Поле для каждого узла сети (рис. 8. 1.) вычисляется как суперпозиция полей эквивалентных зарядов. Это дает возможность записать для узлов систему уравнений (8. 7), решить ее относительно значений плотности заряда в узлах и, зная эти значения рассчитать электрическое поле в любой точке межэлектродного промежутка.

Преимущества предложенного варианта расчета следуют из того, насколько он удовлетворяет требованиям к выбору типа эквивалентных зарядов. Структура зарядов должна быть достаточно простой, а их поле должно иметь аналитическое описание. Система зарядов должна обеспечивать гладкое распределение напряженности поля по поверхности проводника. Количество зарядов, необходимое для моделирования трехмерных тел, не должно быть слишком большим. Прямолинейные отрезки с линейным распределением заряда лучше других удовлетворяют этим требованиям. Они занимают промежуточное положение между точечными зарядами и двухмерными поверхностными распределениями. Но в первом случае необходимое число зарядов очень велико, а в последнем проявляются все сложности метода интегральных уравнений. То, что все сходящиеся в данный узел отрезки имеют одинаковую плотность заряда в узле и нулевую на противоположных концах, упрощает запись системы уравнений (8. 7).

Важное значение имеет выбор расстояния между контурными точками L и глубины расположения зарядов под поверхностью тела (т. е. расстояния между j-й контурной точкой и ближайшим к ней i-м узлом зарядов) H в зависимости от минимального радиуса кривизны поверхности в данной точке Rm (j). Это определяется тем, что распределение плотности заряда по поверхности проводящего тела зависит от радиуса кривизны поверхности и его изменения вдоль поверхности. На длине, равной радиусу кривизны поверхности, должно размещаться не менее двух - трех контурных точек, а радиус кривизны в двух соседних контурных точках должен изменяться менее чем в 2 раза. В результате большого числа тестовых расчетов были выработаны следующие рекомендации по размещению контурных точек и эквивалентных зарядов:

L/Rm (j) 1, 0 Rm (j+1) /Rm (j) Соблюдение этих рекомендаций позволяет добиться точности расчетов с погрешностью менее 5%.

Контурные точки размещаются на поверхности тела непосредственно над узлами зарядов.

Существует еще один прием, способствующий рациональной организации расчетов. Если объемные тела имеют плоские поверхности или поверхности с очень большим радиусом кривизны, то для их правильного моделирования рекомендуется размещать заряды чаще, чем это следует из соотношений (8. 8). Однако при этом значения плотности заряда от узла к узлу изменяются мало. Это позволяет контурные точки располагать только над базовыми узлами, а заряды в промежуточных узлах между базовыми определять как функционально зависящие (например, линейно) от базовых зарядов. Это позволяет существенно уменьшить порядок системы (8. 7) и улучшить ее обусловленность.

На основе изложенной методики группой авторов была разработана программа FIELD-E для расчета двух- и трехмерных электрических полей [17].

8. 5. Программа FIELD для расчета электрических и магнитных полей промышленной частоты вблизи электроэнергетических объектов

На основе изложенных выше методик расчета трехмерных электрических и магнитных полей промышленной частоты группой авторов была разработана программа FIELD для расчета полей вблизи электроэнергетических объектов [17].

В состав программы в текущей версии FIELD 3. 0 входят упомянутый выше модуль FIELD-Е для расчета электрических полей и модуль FIELD-М для расчета магнитных полей, а также ряд вспомогательных модулей, обеспечивающих расчет полей тел различной конфигурации. В текущей версии программы это тонкие проводники (позволяющие моделировать фазные провода, молниезащитные тросы, ошиновки, опоры ВЛ и порталы подстанций), прямоугольные параллелепипеды и тела, обладающие аксиальной симметрией (позволяющие моделировать различные здания, трансформаторы, транспортные средства и т.д.). Такой набор тел дает возможность моделировать практически все оборудование электросетевых объектов. Кроме того, в нее включены средства, обеспечивающие ввод расчетной модели исследуемого электроэнергетического объекта, графическое отображение исходных данных и результатов расчета, база данных, позволяющая сохранять и затем повторно использовать введенные расчетные модели объектов. Все компоненты программы FIELD объединены общей графической оболочкой, обеспечивающей их совместное функционирование. Программа FIELD 3. 0 позволяет вычислить для любой точки пространства действующие значения напряженностей электрического и магнитного полей промышленной частоты по заданным действующим линейным значениям напряжений на проводниках и действующим значениям токов в токоведущих частях.

Ввод данных в программе FIELD 3. 0 выполняется при помощи шаблонов, определяющих порядок ввода параметров тел, составляющих полеобразующую систему. Cразу после ввода параметров очередного тела представляется возможность увидеть на экране как его собственное положение, так и положения ранее заданных тел. Пользователю дается возможность выбора координатной плоскости, в проекции на которую представляется изображение полеобразующей системы. Одновременно выводится число имеющихся на текущий момент эквивалентных зарядов. Закончив ввод расчетной модели какой-либо конструкции, пользователь может как сохранить ее в виде отдельной задачи для выполнения расчетов, так и ввести в базу данных для использования в дальнейшем вместе с другими расчетными моделями. Расчет электрического и магнитного полей выполняется вдоль задаваемых в пространстве отрезков. Результаты расчета представляются в виде графиков распределения напряженности поля по заданному отрезку. Кроме того, результаты расчета сохраняются в файлах на жестком диске для обработки при помощи других программ.

Программа FIELD 3. 0 предъявляет следующие минимальные требования к используемой вычислительной технике:

процессор Intel 486DX2 или старше с тактовой частотой не менее 50 МГц;

оперативная память не менее 8 МБ;

операционная среда Windows 3. 1 или Windows for Workgroups 3. 11.

При указанной выше минимальной конфигурации используемого компьютера суммарное число эквивалентных зарядов не должно превышать 600. Время решения задачи при расчете поля вдоль отрезка с 50 расчетными точками составит примерно 15 мин. Применение компьютера с процессором Intel Pentium с тактовой частотой 100 МГц и оперативной памятью 16 МБ позволит довести рекомендуемое предельное число эквивалентных зарядов примерно до 1300. Время счета при этом составит около 25 мин. Следует отметить, что число эквивалентных зарядов может и превышать рекомендованные значения (600 или 1300). Однако в этом случае будет использоваться виртуальная память и счет значительно замедлится. Следует отметить, что система из 1300 эквивалентных зарядов соответствует модели одной ячейки подстанции 500 или 750 кВ.

Программа FIELD 3. 0 была успешно использована авторами для расчетов полей вблизи ВЛ и подстанций напряжением 500 и 750 кВ. Сопоставление расчетных данных с эксперементальными позволили авторам сделать вывод о высокой достоверности выбранной методики расчета и разработанной программы [17].

8. 6 Расчет электрического поля ячейки открытого распределительного устройства 220 кВ

В данной части представлены результаты расчета электрического поля ячейки трансформатора открытого распределительного устройства 220 кВ выполненного по схеме одна секционированая система сборных шин с обходной. Трансформатор подсоединен к первой секции рабочей системы сборных шин. На рис. 8. 2 представлена картина распределения напряженности электрического поля на высоте 1, 8 м. Как известно напряженность электрического поля нормируется в соответствии с существующими санитарными нормами на данной высоте.

Анализируя полученные результаты можно прийти к следующим выводам:

на территории ОРУ имеются участки на которых напряженность поля превышает 5 кВ/м, следовательно, необходимо вводить ограничения на пребывания персонала в этих зонах;

дорога, проходящая по территории ОРУ, находится в зоне, напряженность электрического поля в которой не превышает 5 кВ/м, следовательно, допускается неограниченное перемещение людей по дороге;

максимальные значения напряженность поля принимает на участках прохождения шин нижним ярусом, а также в местах подъема проводов с нижних ярусов на верхний;

проводники под напряжением, находящиеся на втором и третьем ярусах, практически не оказывают влияние на картину напряженности электрического поля на высоте 1, 8 м., следовательно, воздушные линии электропередач 220 кВ не создают электрического поля напряженность которого превышает допустимые нормы;

в соответствии с Санитарными нормами значение напряженности электрического поля на территории зоны жилой застройки не должно превышать 1кВ/м, из расчета легко видеть, что под ЛЭП 220 кВ напряженность не превышает данного значения.


Описание предмета: «Инженерно-технические предметы, промышленность»

Инженерно-технические предметы включают в себя ряд таких дисциплин как инженерная графика, технологии, различные отрасли физических, химических и прочих дисциплин.

Литература

  1. И.А. Данилов. Общая электротехника. – М.: Юрайт, 2013. – 688 с.
  2. Г.И. Атабеков, С.Д. Купалян, А.Б. Тимофеев, С.С. Хухриков. Теоретические основы электротехники. Нелинейные электрические цепи. Электромагнитное поле. – СПб.: Лань, 2010. – 432 с.
  3. В.И. Григорьев, Е.В. Григорьева, В.С. Ростовский. Бароэлектрический эффект и электромагнитные поля планет и звезд. – М.: ФИЗМАТЛИТ, 2003. – 192 с.
  4. Джордан и Маргарет Пол. 37 психологических прививок. Как не предать себя и остаться любимой тобой. – М.: Центрполиграф, 2009. – 224 с.
  5. Юджин Паркер. Беседы об электрических и магнитных полях в космосе. – М.: НИЦ "Регулярная и хаотическая динамика", 2011. – 208 с.
  6. Джордан и Маргарет Пол. Что тебе мешает быть счастливой. 37 психологических прививок, которые избавят тебя от проблем. – М.: Центрполиграф, 2009. – 224 с.
  7. Е.С. Колечицкий, В.А. Романов, В.Г. Карташев. Защита биосферы от влияния электромагнитных полей. – М.: МЭИ, 2011. – 352 с.
  8. И.П. Суздалев. Электрические и магнитные переходы в нанокластерах и наноструктурах. – М.: Красанд, 2012. – 480 с.
  9. Ю.Н. Исаев, А.М. Купцов. Практика использования системы MathCad в расчетах электрических и магнитных цепей. – М.: Солон-Пресс, 2013. – 180 с.
  10. Валентин Салтыков und Александр Салтыков. Определение допустимых значений напряженности магнитного поля. – М.: LAP Lambert Academic Publishing, 2014. – 112 с.
  11. Артур Закинян und Юрий Диканский. Магнитные и электрические свойства магнитных эмульсий. – М.: LAP Lambert Academic Publishing, 2011. – 156 с.
  12. Марат Зобов und Евгений Зобов. Влияние внутренних электрических и упругих полей моно-, микро- и. – М.: LAP Lambert Academic Publishing, 2013. – 104 с.
  13. О.С.Копылова und Ю.И.Диканский. Особенности движения капли магнитной жидкости. – М.: LAP Lambert Academic Publishing, 2013. – 124 с.
  14. Юсуп Исаев und Анатолий Купцов. Расчет электрических и магнитных цепей. – М.: Palmarium Academic Publishing, 2012. – 180 с.
  15. И.Н. Поль, В.В. Бережная. Немецкая грамматика просто и наглядно в таблицах и схемах (комплект из 2 книг). – М.: Эксмо, 2015. – 272 с.
  16. Лунин В.П. - Отв. ред. Электротехника и электроника. Электрические и магнитные цепи. Учебник и практикум для академического бакалавриата. – М.: Юрайт, 2016. – 255 с.
  17. Суздалев И.П. Электрические и магнитные Твердыйеходы в нанокластерах и наноструктурах. – М.: , 2016. –  с.


Готовые работы

Тема работыТип работы
Эргономическое обеспечение использования ЭВМ.
Безопасность жизнедеятельности
Курсовая работа
23 стр. / 2400 руб.
Понятие и определение конкурентоспособности предприятия
Экономика предприятия
Реферат
18 стр. / 1900 руб.
Изучение влияния самооценки, представления о себе и личностной направленности на успешность уровня притязаний и мотиваций достижения успеха
Психология
Курсовая работа
58 стр. / 6100 руб.
Безопасность трудовой деятельности специалиста отдела кадров
Безопасность жизнедеятельности
Реферат
25 стр. / 2600 руб.



Задайте свой вопрос по вашей работе

Гладышева Марина Михайловна

marina@studentochka.ru
+7 911 822-56-12
с 9 до 21 ч. по Москве.






Добавить файл к заказу

- осталось написать email или телефон

Внимание!

Банк рефератов, курсовых и дипломных работ содержит тексты, предназначенные только для ознакомления. Если Вы хотите каким-либо образом использовать указанные материалы, Вам следует обратиться к автору работы. Администрация сайта комментариев к работам, размещенным в банке рефератов, и разрешения на использование текстов целиком или каких-либо их частей не дает.

Мы не являемся авторами данных текстов, не пользуемся ими в своей деятельности и не продаем данные материалы за деньги. Мы принимаем претензии от авторов, чьи работы были добавлены в наш банк рефератов посетителями сайта без указания авторства текстов, и удаляем данные материалы по первому требованию.

Контакты
marina@studentochka.ru
+7 911 822-56-12
с 9 до 21 ч. по Москве.
Карта сайта ЗАКАЗАТЬ
Цены, скидки и акции
Реферат, доклад, эссе, контрольная 120 р./стр.
Курсовая от 150 р./стр.
Отчёт по практике 150 р./стр.
ВКР, дипломная от 175 р./стр.
Скидки. Антиплагиат.
Поделиться
Реклама



Мы в социальных сетях
Отзывы
Alla, 15.06
Гос. экзамены я сдала на пятерки. Защита дипломной работы прошла очень успешно. К счастью, не было моего научного рук-ля (помните, как он был недоволен работой?) Мне поставили


Букинистика: редкие книги!